习惯上，人们将低速的燃烧过程称作爆燃，高速而剧烈的燃烧过程称作爆轰。
因此，爆轰波的传播和反射等问题，本质上是一个燃烧学问题。
如果能攻克，哪怕只是部分攻克高维条件下的chapman-jouguet燃烧方程，那么很多原本需要进行试验的问题，就能够在纸面上得到解决。
常浩南笑着点了点头：
“没错，前一段时间，我专门借助高维守恒律研究了二维简化c-j模型的自相似问题……”就在这说话的功夫，姜宗霖已经主动动手，把常浩南的电脑连接好了投影仪。
幕布上面原本的那一行标题顿时消失，换成了一页新的ppt。
上面是一个在场所有人都相当熟悉的方程。
“姜研究员刚才说，你们已经研究过一维的cj燃烧模型，那我就直接从这里开始讲了……”
常浩南回身稍稍示意了一下，接着继续道：
“对于一类n维燃烧模型的全局解，初始边界是一个n-1维的光滑流形，它可以是弯曲的有界的复杂曲面，或者任何符合要求的其它形式，总之只要经过适当的坐标变换后，就可以重构得到原方程的解。”
“而考虑到风洞的工作特征，我们暂时不考虑更高维度的问题，只把这个方程限定在二维……”
“在实际的燃烧过程中，可燃物边界基本都是曲线或者曲面……我们构造一个燃烧模型的非自相似解并分析其复杂的几何结构，比较髙维非自相似解与一维自相似解的不同，就很容易发现了爆轰波新的空间结构特点……”
“……”
很快，ppt上出现了一个阶段性的结论：
“如果对任何x∈r，都有[-Φ'(x)f(u+)+g(u+)]-[-Φ'(x)f(u-)+g(u-)]>0成立，那么当q0
“……”
姜宗霖并非数学专业出身，因此刚开始面对大段的推导和计算，以及那些一页ppt都写不完的表达式时，多少还有些发懵。
但常浩南本来也不是要从理论角度讲明白整个过程。
因此，在排除了原方程自相似解的存在性，并开始分情况讨论爆轰波强度和波形之后，整个人反而清醒了不少。
手上的笔也开始飞快记录着ppt上面的内容。
到最后，本子上出现了一个结构相当优美的表达式。
姜宗霖看着眼前二维方程的最终结果，不由得屏住了呼吸：
“所以……在加入q(t，x)的分段表达式之后，解的结构实际上具备双曲方程组的结构特点？”
有那么一瞬间，他甚至有点怀疑这一切的真实性。
如此直接的分析过程，自己竟然毫无察觉……
但转念一想前半段那令人头皮发麻的计算流程，倒也很快释然了。
“不仅如此。”
常浩南又变换了一下解的形式，同时给出一个预设的初始条件：
“当强爆轰与爆轰同时出现时，燃烧波界面与波后的稀疏波弱间断面汇聚到一起，形成了一个三叉结构。这是三组波相互作用的结果。”
而这个时候，姜宗霖已经沉浸在了自己的思路当中，运笔如飞地开始了后续的工程分析。
好奇之下，旁边有几个人探过身来，想要看看姜宗霖本子上的内容。
但却被常浩南制止了。
他非常清楚，这种“心流”状态十分难得，因此并不准备打扰对方。
反正时间也-->>